X射线穿过物资之后好色小说，强度会衰减。前边照旧指出，这是因为X射线同物资互相作用时资历各式复杂的物理、化学历程，从而引起各式效应迂曲了入射线的部分能量。如下图所示：
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图1.7 X射线的衰减
1.5.1 线招揽扫数实考说明，X射线穿透物资后的强度衰减与射线在物资中经过的距离成正比。假设入射线的强度为I0，参加一块密度均匀的招揽体，在x处时其强度为Ix，当通过厚度dx时强度的衰减为dI，界说μ为X射线通过单元厚度时被招揽的比率，则有：
-dI = μIx dx （1.8）
谈判限制条款并进行积分，则得：
Ix = I0 e-μx （1.9）
式中μ称为线衰减扫数，x为试样厚度。咱们知说念，衰减至少应被视为物资对入射线的散射和招揽的效果，扫数μ应该是这两部分作用之和。但由于因散射而引起的衰减远小于因招揽而引起的衰减，故频繁平直称μ为线招揽扫数，而忽略散射的部分。
1.5.2 质料招揽扫数式（1.9）每每写成如下体式：
Ix = I0 e –(μ/ρ)ρx （1.10）
式中ρ为招揽体的密度，（μ/ρ）称为质料招揽扫数，它是物资固有的特色，关于一定波长的入射X射线，每种物资皆具有一定的值。质料招揽扫数常用μ*或μm来暗示。X射线被物资招揽的性质与物资的化学构成联系。在理念念情况下，手脚一级近似，元素的质料招揽扫数不错以为与元素的物理化学景况无关，由两种元素以上构成的化合物、搀和物、溶液等物资的质料招揽扫数μm不错由各构成元素的μ/ρ进行线性加和得到。假设物资的各构成元素的μ/ρ分辩为（μ1/ρ1）、（μ2/ρ2）、（μ3/ρ3）… 其质料百分数分辩为x1、x2、x3 … 则物资的μm可按下式盘算推算：
μm = x1（μ1/ρ1）＋ x2（μ2/ρ2）＋ x3（μ3/ρ3）＋ … （1.11）
1.5.3 招揽扫数与波长及元素的关系元素的招揽扫数是入射线的波长和招揽元素原子序数的函数。如图1.8a所示，关于一种元素其质料招揽扫数μm跟着波长的变化有几许突变，发生突变的波长称为招揽限（或称招揽边）。在各个招揽限之间质料招揽扫数随波长加多而增大。是以短波长的X射线（所谓硬X射线）穿透才气大，而长波长的X射线（所谓软X射线）则容易被物资招揽。关于X射线的本质期间来说，最有效的是第一招揽限，即K招揽限。质料招揽扫数跟着波长的变化有突变的原因，也即是元素特征光谱产生的原因。当入射X射线的能量弥散把内层电子轰出时（即光电效应），能量便被招揽，并会部分迂曲为元素二次发射的能量。各个招揽限之间的区域内质料招揽扫数相宜底下的近似关系：
μ/ρ= K λ3 Z3 （1.12）
式中K为常数。关于给定的波长λ，μm随Z的增大也有肖似的规章，如图1.8b所示。
图1.8 物资的质料招揽扫数（μ*）
1.5.4 本质波长的摄取在X射线衍射本质中：若是所用X射线波长较短，适值小于样品构成元素的招揽限，则X射线将多数地被招揽，产生荧光景观，酿成衍射图上不但愿有的深配景；若是所用X射线波长适值等于或稍大于招揽限，则招揽最小。因此进行衍射本质时应该依据样品的构成来合理地摄取责任靶的种类：应保证样品中最轻元素（钙和原子序数比钙小的元素以外）的原子序数比靶材元素的原子序数稍大或绝顶。若是靶材元素的原子序数比样品中的元素原子序数大2～4，则X射线将被多数招揽因而产生严重的荧光景观，不利于衍射分析。
1.5.5 滤波片
使X射线管产生的X射线单色化，常采选滤波片法。哄骗滤波片的招揽限进行滤波，撤回不需要的Kβ线，使用滤波片是最浅易的单色化法子，但只可赢得近似单色的X射线。原子序数低于靶元素原子序数1或2的元素，其K招揽限波长适值在靶元素的Kα和Kβ波长之间，因此关于每种元素手脚靶的X射线管，表面上皆能找到一种物资制成它的Kβ滤波片。使用Kβ滤波片还不错招揽掉大部分的“白色” 射线（图1.8）。滤波片的厚度频繁按Kβ的剩余强度为透过滤波片前的0.01盘算推算，此时Kα频繁被衰减掉一半。
图1.9 Cu的X射线光谱在通过Ni滤片之前(a)
和通过滤片之后(b)的比拟 （虚线为Ni的质料招揽扫数弧线）
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